Current white-light coronagraphs measure polarized brightness (pB) of the solar corona using a single bandpass filter to measure the density of electrons. However, future coronagraphs can be modified to take pB images through four bandpass filters to measure density, temperature and speed of electrons. In this article, we use a spherical three dimensional coronal model of the Bastille Day coronal mass ejection to synthetically measure pB through four bandpass filters along lines of sight originating from two observers located diametrically in front (1 AU, 0, 0) and behind (-1 AU, 0, 0) the plane of the sky on the xy-ecliptic plane. The lines of sight pass through 81 positions on a straight line parallel to the solar north–south z-direction in the yz-plane and this line intersects the ecliptic at (0, $1.25~\mbox{R}_{\odot}$ , 0) from Sun center. The 81 data points are separated in intervals of $0.05~\mbox{R}_{\odot}$ and points extend from (0, $1.25~\mbox{R}_{\odot}$ , - $2.0~\mbox{R}_{\odot}$ ) to (0, $1.25~\mbox{R}_{\odot}$ , $2.0~\mbox{R}_{\odot}$ ). The measured pB ratios are used to measure temperature and speed, then we compare with true temperature and speed in the plane of the sky, and quantify the difference, which is a systematic error associated with using modeled pB ratios, based on a symmetric corona, to compare with measured pB ratios, on an asymmetric corona. This understanding is reached by allowing the coronal model to rotate a full circle in intervals of $1^{\circ}$ and illuminating the lines of sight with both symmetric and asymmetric coronal atmospheres about the plane of the sky.

中文翻译：

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使用下一代白光日冕仪对日冕中电子温度和速度的综合测量

当前的白光日冕仪使用单个带通滤波器测量电子密度，从而测量日冕的偏振亮度 (pB)。然而，未来的日冕仪可以修改为通过四个带通滤波器拍摄 pB 图像，以测量电子的密度、温度和速度。在本文中，我们使用巴士底日日冕物质抛射的球形三维日冕模型，通过四个带通滤波器沿着来自两个观察者（1 AU, 0, 0）和后面（1 AU, 0, 0）的视线的视线综合测量 pB（ -1 AU, 0, 0) xy 黄道平面上的天空平面。视线通过 yz 平面中与太阳南北 z 方向平行的直线上的 81 个位置，这条线与黄道相交于 (0, $1.25~\mbox{R}_{\odot}$ , 0) 从太阳中心。81 个数据点以 $0.05~\mbox{R}_{\odot}$ 的间隔分隔，点从 (0, $1.25~\mbox{R}_{\odot}$ , - $2.0~\mbox{R }_{\odot}$ ) 到 (0, $1.25~\mbox{R}_{\odot}$ , $2.0~\mbox{R}_{\odot}$ )。测量的 pB 比率用于测量温度和速度，然后我们与天空平面中的真实温度和速度进行比较，并量化差异，这是与使用建模 pB 比率相关的系统误差，基于对称日冕，在不对称电晕上与测量的 pB 比率进行比较。这种理解是通过允许日冕模型以 $1^{\circ}$ 的间隔旋转一个完整的圆并用围绕天空平面的对称和非对称日冕大气照亮视线来实现的。05~\mbox{R}_{\odot}$ 和点从 (0, $1.25~\mbox{R}_{\odot}$ , - $2.0~\mbox{R}_{\odot}$ ) 扩展到(0, $1.25~\mbox{R}_{\odot}$ , $2.0~\mbox{R}_{\odot}$ )。测量的 pB 比率用于测量温度和速度，然后我们与天空平面中的真实温度和速度进行比较，并量化差异，这是与使用建模 pB 比率相关的系统误差，基于对称日冕，在不对称电晕上与测量的 pB 比率进行比较。这种理解是通过允许日冕模型以 $1^{\circ}$ 的间隔旋转一个完整的圆并用围绕天空平面的对称和非对称日冕大气照亮视线来实现的。05~\mbox{R}_{\odot}$ 和点从 (0, $1.25~\mbox{R}_{\odot}$ , - $2.0~\mbox{R}_{\odot}$ ) 扩展到(0, $1.25~\mbox{R}_{\odot}$ , $2.0~\mbox{R}_{\odot}$ )。测量的 pB 比率用于测量温度和速度，然后我们与天空平面中的真实温度和速度进行比较，并量化差异，这是与使用建模 pB 比率相关的系统误差，基于对称日冕，在不对称电晕上与测量的 pB 比率进行比较。这种理解是通过允许日冕模型以 $1^{\circ}$ 的间隔旋转一个完整的圆并用围绕天空平面的对称和非对称日冕大气照亮视线来实现的。测量的 pB 比率用于测量温度和速度，然后我们与天空平面中的真实温度和速度进行比较，并量化差异，这是与使用建模 pB 比率相关的系统误差，基于对称日冕，在不对称电晕上与测量的 pB 比率进行比较。这种理解是通过允许日冕模型以 $1^{\circ}$ 的间隔旋转一个完整的圆并用围绕天空平面的对称和非对称日冕大气照亮视线来实现的。测量的 pB 比率用于测量温度和速度，然后我们与天空平面中的真实温度和速度进行比较，并量化差异，这是与使用建模 pB 比率相关的系统误差，基于对称日冕，在不对称电晕上与测量的 pB 比率进行比较。这种理解是通过允许日冕模型以 $1^{\circ}$ 的间隔旋转一个完整的圆并用围绕天空平面的对称和非对称日冕大气照亮视线来实现的。