Supernova remnants (SNRs) can be rich sources of information on the parent SN (supernova) explosion. Thus, investigating the transition from the phase of SN to that of SNR can be crucial to link these two phases of evolution. Here, we aim to study the early development of SNR in more detail, paying the major attention to the transition from the early expansion stage to the Sedov stage and the role played by magnetic field in this transition. To this end, spherical magnetohydrodynamic simulations of SNRs have been performed to study the evolution of magnetic field in young SNRs and explore a sequence of the SNR evolutionary stages in the pre-radiative epoch. Remnants of three supernova types are considered, namely, SNIa, SNIc, and SNIIP, that covers a wide space of parameters relevant for SNRs. Changes in global characteristics and development of spatial distributions are analysed. It is shown that the radial component of magnetic field rapidly drops downstream of the forward shock. Therefore, the radially aligned polarization patterns observed in few young SNRs cannot be reproduced in the 1D MHD simulations. The period SNR takes for the transition from the earliest ejecta-driven phase to the Sedov phase is long enough, with its distinctive physical features, headed by the energy conversion from mostly kinetic one to a fixed ratio between the thermal and kinetic components. This transition worth to be distinguished as a phase in SNR evolutionary scheme. The updated sequence of stages in SNR evolution could be the free expansion (of gas) – energy conversion – Sedov–Taylor – post-adiabatic – radiative.

中文翻译：

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年轻超新星遗迹及其能量转换阶段的磁流体动力学模拟

超新星遗迹 (SNR) 可以作为母 SN（超新星）爆炸的丰富信息来源。因此，研究从 SN 阶段到 SNR 阶段的转变对于连接这两个进化阶段至关重要。在这里，我们的目标是更详细地研究信噪比的早期发展，重点关注从早期膨胀阶段到 Sedov 阶段的转变以及磁场在这一转变中所起的作用。为此，已经进行了 SNR 的球形磁流体动力学模拟，以研究年轻 SNR 中磁场的演变，并探索前辐射时代 SNR 演化阶段的序列。考虑了三种超新星类型的残余物，即 SNIa、SNIc 和 SNIIP，它们涵盖了与 SNR 相关的广泛参数空间。分析了全球特征的变化和空间分布的发展。结果表明，磁场的径向分量在正激波的下游迅速下降。因此，在少数年轻 SNR 中观察到的径向对齐偏振模式无法在 1D MHD 模拟中重现。SNR 从最早的喷射物驱动阶段过渡到 Sedov 阶段所需的时间足够长，具有其独特的物理特征，主要是能量从主要是动能转换到热和动能分量之间的固定比率。这种转变值得区分为 SNR 演进方案中的一个阶段。SNR演化阶段的更新顺序可能是（气体的）自由膨胀-能量转换-Sedov-Taylor-绝热后-辐射。结果表明，磁场的径向分量在正激波的下游迅速下降。因此，在少数年轻 SNR 中观察到的径向对齐偏振模式无法在 1D MHD 模拟中重现。SNR 从最早的喷射物驱动阶段过渡到 Sedov 阶段所需的时间足够长，具有其独特的物理特征，主要是能量从主要是动能转换到热和动能分量之间的固定比率。这种转变值得区分为 SNR 演进方案中的一个阶段。SNR演化阶段的更新顺序可能是（气体的）自由膨胀-能量转换-Sedov-Taylor-绝热后-辐射。结果表明，磁场的径向分量在正激波的下游迅速下降。因此，在少数年轻 SNR 中观察到的径向对齐偏振模式无法在 1D MHD 模拟中重现。SNR 从最早的喷射物驱动阶段过渡到 Sedov 阶段所需的时间足够长，具有其独特的物理特征，主要是能量从主要是动能转换到热和动能分量之间的固定比率。这种转变值得区分为 SNR 演进方案中的一个阶段。SNR演化阶段的更新顺序可能是（气体的）自由膨胀-能量转换-Sedov-Taylor-绝热后-辐射。在少数年轻 SNR 中观察到的径向对齐偏振模式无法在 1D MHD 模拟中重现。SNR 从最早的喷射物驱动阶段过渡到 Sedov 阶段所需的时间足够长，具有其独特的物理特征，主要是能量从主要是动能转换到热和动能分量之间的固定比率。这种转变值得区分为 SNR 演进方案中的一个阶段。SNR演化阶段的更新顺序可能是（气体的）自由膨胀-能量转换-Sedov-Taylor-绝热后-辐射。在少数年轻 SNR 中观察到的径向对齐偏振模式无法在 1D MHD 模拟中重现。SNR 从最早的喷射物驱动阶段过渡到 Sedov 阶段所需的时间足够长，具有其独特的物理特征，主要是能量从主要是动能转换到热和动能分量之间的固定比率。这种转变值得区分为 SNR 演进方案中的一个阶段。SNR演化阶段的更新顺序可能是（气体的）自由膨胀-能量转换-Sedov-Taylor-绝热后-辐射。以其独特的物理特征，以从主要是动能的能量转换为热能和动能成分之间的固定比率为首。这种转变值得区分为 SNR 演进方案中的一个阶段。SNR演化阶段的更新顺序可能是（气体的）自由膨胀-能量转换-Sedov-Taylor-绝热后-辐射。以其独特的物理特征，以从主要是动能的能量转换为热能和动能成分之间的固定比率为首。这种转变值得区分为 SNR 演进方案中的一个阶段。SNR演化阶段的更新顺序可能是（气体的）自由膨胀-能量转换-Sedov-Taylor-绝热后-辐射。