Abstract La6MnSb15 is synthesized from the constituent elements in quartz ampoules at 973 K. Crucial for the quality of the obtained single-crystals was a slow cooling rate of 2 K h−1. The crystal structure of La6MnSb15 was investigated via single-crystal X-ray diffraction experiments, leading to the observation of superstructure reflections as described in the literature. Two crystals, with refined compositions of La6MnSb15 (1) and La6MnSb14.66(1) (2) were obtained from different batches, yet both showed an orthorhombic body centered unit cell as well as additional reflections at q 1 = (0,0,0.258(1)) for crystal (1) and q 1 = (0,0,0.244(1)) for crystal (2). The structure could be solved and refined in superspace group Immm(00γ)000 (71.1.12.1), leading to a concise structural model. Due to γ not being exactly 1/4, an incommensurate modulation is present in the presented compounds. In order to describe the structural influence of the modulation in 3D, different approximants were chosen and the differences compared. Additionally, the temperature dependence of the electrical resistivity was investigated, indicating a metallic behavior of the title compound. This result is in line with the retro-theoretical investigation in the literature that counts excess electrons when using the Zintl–Klemm–Busmann concept. 121Sb Mößbauer-spectroscopic investigations at 78 K show a broad signal with an average isomeric shift of δ ∼ −10 mm s−1, in line with a negatively charged Sb species. The massive line broadening can be explained by the large number of crystallographic antimony sites in the basic structure and the approximant.

中文翻译：

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不相称调制的 La6MnSb15 的结构解

摘要 La6MnSb15 是由石英安瓿中的组成元素在 973 K 下合成的。获得单晶质量的关键是 2 K h-1 的缓慢冷却速率。通过单晶 X 射线衍射实验研究了 La6MnSb15 的晶体结构，导致观察到文献中描述的超结构反射。从不同批次获得的具有 La6MnSb15 (1) 和 La6MnSb14.66(1) (2) 精炼成分的两种晶体均显示出正交体中心晶胞以及在 q 1 = (0,0, 0.258(1)) 对于晶体 (1) 和 q 1 = (0,0,0.244(1)) 对于晶体 (2)。该结构可以在超空间群 Immm(00γ)000 (71.1.12.1) 中求解和细化，从而得到一个简洁的结构模型。由于 γ 不完全是 1/4，所呈现的化合物中存在不相称的调节。为了在 3D 中描述调制的结构影响，选择了不同的近似值并比较了差异。此外，研究了电阻率的温度依赖性，表明标题化合物的金属行为。该结果与文献中使用 Zintl-Klemm-Busmann 概念计算多余电子的逆向理论研究一致。78 K 的 121Sb 穆斯鲍尔光谱研究显示了一个宽信号，平均异构体位移为 δ ∼ -10 mm s-1，与带负电荷的 Sb 物质一致。大量的谱线加宽可以用基本结构和近似结构中的大量晶体锑位点来解释。为了在 3D 中描述调制的结构影响，选择了不同的近似值并比较了差异。此外，研究了电阻率的温度依赖性，表明标题化合物的金属行为。该结果与文献中使用 Zintl-Klemm-Busmann 概念计算多余电子的逆向理论研究一致。78 K 的 121Sb 穆斯鲍尔光谱研究显示了一个宽信号，平均异构体位移为 δ ∼ -10 mm s-1，与带负电荷的 Sb 物质一致。大量的谱线加宽可以用基本结构和近似结构中的大量晶体锑位点来解释。为了在 3D 中描述调制的结构影响，选择了不同的近似值并比较了差异。此外，研究了电阻率的温度依赖性，表明标题化合物的金属行为。该结果与文献中使用 Zintl-Klemm-Busmann 概念计算多余电子的逆向理论研究一致。78 K 的 121Sb 穆斯鲍尔光谱研究显示了一个宽信号，平均异构体位移为 δ ∼ -10 mm s-1，与带负电荷的 Sb 物质一致。大量的谱线加宽可以用基本结构和近似结构中的大量晶体锑位点来解释。选择了不同的近似值并比较了差异。此外，研究了电阻率的温度依赖性，表明标题化合物的金属行为。该结果与文献中使用 Zintl-Klemm-Busmann 概念计算多余电子的逆向理论研究一致。78 K 的 121Sb 穆斯鲍尔光谱研究显示了一个宽信号，平均异构体位移为 δ ∼ -10 mm s-1，与带负电荷的 Sb 物质一致。大量的谱线加宽可以用基本结构和近似结构中的大量晶体锑位点来解释。选择了不同的近似值并比较了差异。此外，研究了电阻率的温度依赖性，表明标题化合物的金属行为。该结果与文献中使用 Zintl-Klemm-Busmann 概念计算多余电子的逆向理论研究一致。78 K 的 121Sb 穆斯鲍尔光谱研究显示了一个宽信号，平均异构体位移为 δ ∼ -10 mm s-1，与带负电荷的 Sb 物质一致。大量的谱线加宽可以用基本结构和近似结构中的大量晶体锑位点来解释。该结果与文献中使用 Zintl-Klemm-Busmann 概念计算过量电子的逆向理论研究一致。78 K 的 121Sb 穆斯鲍尔光谱研究显示了一个宽信号，平均异构体位移为 δ ∼ -10 mm s-1，与带负电荷的 Sb 物质一致。大量的谱线加宽可以用基本结构和近似结构中的大量晶体锑位点来解释。该结果与文献中使用 Zintl-Klemm-Busmann 概念计算多余电子的逆向理论研究一致。78 K 的 121Sb 穆斯鲍尔光谱研究显示了一个宽信号，平均异构体位移为 δ ∼ -10 mm s-1，与带负电荷的 Sb 物质一致。大量的谱线加宽可以用基本结构和近似结构中的大量晶体锑位点来解释。