We carry out a comparison study on the bar structure in the Illustris-1 and TNG100 simulations. At $z=0$, 8.9\% of 1232 disc galaxies with stellar mass $>10^{10.5}M_{\odot}$ in Illustris-1 are barred, while the numbers are 55\% of 1269 in TNG100. The bar fraction as a function of stellar mass in TNG100 agrees well with the survey $S^4G$. The median redshift of bar formation are $\sim 0.4-0.5$ and $\sim 0.25$ in TNG100 and Illustris-1 respectively. Bar fraction generally increases with stellar mass and decreases with gas fraction in both simulations. Barred galaxy had higher gas fraction at high redshift tend to form bar later. When the bars were formed, the disc gas fractions were mostly lower than 0.4. The much higher bar fraction in TNG100 probably have benefit from much lower gas fraction in massive disc galaxies since $z\sim3$, which may result from the combination of more effective stellar and AGN feedback. The latter may be the primary factor at $z<2$. Meanwhile, in both simulations, barred galaxies have higher star formation rate before bar formation, and stronger AGN feedback all the time than unbarred galaxies. The properties of dark matter halos hosting massive disc galaxies are similar between two simulations, and should have minor effect on the different bar frequency. For individual galaxies under similar halo environment cross two simulations, different baryonic physics can lead to striking discrepancy on morphology. The morphology of individual galaxies is subject to combined effects of environment and internal baryonic physics, and is often not predictable.

中文翻译：

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Illustris-1 和 TNG100 模拟中的棒星系：比较研究

我们对 Illustris-1 和 TNG100 模拟中的钢筋结构进行了比较研究。在 $z=0$ 处，Illustris-1 中恒星质量 $>10^{10.5}M_{\odot}$ 的 1232 个盘状星系中的 8.9% 被禁止，而 TNG100 中的 1269 个盘状星系的数量为 55%。TNG100 中作为恒星质量函数的条形分数与调查 $S^4G$ 非常吻合。在 TNG100 和 Illustris-1 中，柱形形成的中值红移分别为 $\sim 0.4-0.5$ 和 $\sim 0.25$。在两个模拟中，棒分数通常随着恒星质量的增加而增加，而随着气体分数的增加而减少。棒星系在高红移时具有较高的气体分数，倾向于形成棒较晚。当条形成时，圆盘气体分数大多低于 0.4。自 $z\sim3$ 以来，TNG100 中高得多的棒分数可能受益于大质量盘状星系中低得多的气体分数，这可能来自更有效的恒星和 AGN 反馈的组合。后者可能是 $z<2$ 的主要因素。同时，在这两个模拟中，棒星系在棒形成前的恒星形成率更高，并且始终比未棒星系具有更强的 AGN 反馈。两个模拟之间的暗物质晕的性质相似，并且对不同的棒频率影响很小。对于类似光晕环境下的单个星系，通过两次模拟，不同的重子物理学会导致形态上的惊人差异。单个星系的形态受环境和内部重子物理学的综合影响，通常是不可预测的。后者可能是 $z<2$ 的主要因素。同时，在这两个模拟中，棒星系在棒形成前的恒星形成率更高，并且始终比未棒星系具有更强的 AGN 反馈。两个模拟之间的暗物质晕的性质相似，并且对不同的棒频率影响很小。对于类似光晕环境下的单个星系，通过两次模拟，不同的重子物理学会导致形态上的惊人差异。单个星系的形态受环境和内部重子物理学的综合影响，通常是不可预测的。后者可能是 $z<2$ 的主要因素。同时，在这两个模拟中，棒星系在棒形成前的恒星形成率更高，并且始终比未棒星系具有更强的 AGN 反馈。两个模拟之间的暗物质晕的性质相似，并且对不同的棒频率影响很小。对于类似光晕环境下的单个星系，通过两次模拟，不同的重子物理学会导致形态上的惊人差异。单个星系的形态受环境和内部重子物理学的综合影响，通常是不可预测的。两个模拟之间的暗物质晕的性质相似，并且对不同的棒频率影响很小。对于类似光晕环境下的单个星系，通过两次模拟，不同的重子物理学会导致形态上的惊人差异。单个星系的形态受环境和内部重子物理学的综合影响，通常是不可预测的。两个模拟之间的暗物质晕的性质相似，并且对不同的棒频率影响很小。对于类似光晕环境下的单个星系，通过两次模拟，不同的重子物理学会导致形态上的惊人差异。单个星系的形态受环境和内部重子物理学的综合影响，通常是不可预测的。