题目:基于面光滑有限元-边界元法的三维涡流场计算
作者:王洋洋, 蒋兴良
内容整理自《High Voltage》2020年第5卷第6期。
目前,就瞬态涡流场计算而言,采用的数值方法主要有积分法、有限元法、边界元法以及有限元边界元耦合法。在上述几种计算方法中,传统有限元法(FEM)是最成功最普遍的数值计算方法,虽然该方法已被应用在工程领域,但是它并不是最完善的方法也存在缺点,例如网格划分尺寸的大小以及插值函数的精度都会影响其计算结果。尤其是对一些复杂结构参数进行优化设计时,需多次重复划分网格和对结构物局部进行细化,这不仅会大大增加计算机内存还增大计算时间,进而降低计算效率。
针对上述问题,本文提出用面光滑有限元法(FS-FEM)与边界元耦合法计算三维瞬态涡流场。该耦合法同时具有FS-FEM计算精度高以及边界元法占用计算机内存少等优点。
如图1所示,为开域涡流场计算的示意图。整个电磁场求解域由涡流区V1和非涡流区V2两个部分组成。其中,Г1是涡流区和非涡流区的内部边界,非涡流区V2包括无源电流的非涡流区和有源电流的非涡流区。在V1区域内采用FS-FEM,在V2区域内采用边界元法(BEM)。
图1 开域涡流场求解示意图
面光滑有限元边界元耦合法的计算流程图如图2所示。
图2 面光滑有限元边界元耦合法计算流程图
为了验证本文所提计算方法正确,用传统的电磁涡流问题TEAM Workshop来验证,结构参数如图3所示,采用本文所提出的基于面光滑有限元边界元耦合法,求铝板表面的磁感应强度和涡流密度。图4为计算过程中求得的激励源F的分布云图。本文求得的磁场强度与涡流密度分别与测量值以及有限元-边界元法的计算结果进行对比,如图5所示。图6为涡流密度分布云图。
(a) 俯视图
(b) 前视图
(c) Team Workshop 7的三维模型
图3 TEAM 7的结构图
图4 激励源F的分布云图
(a) 垂直磁场随时间变化曲线(y=72mm)
(b) 垂直磁场随时间变化曲线(y=144mm)
(c) 涡流密度随时间的变化(y=72mm)
图5 计算结果与实验结果对比
图6 涡流密度分布云图
在进行涡流场分析时,应优先考虑基于面光滑有限元边界元耦合法。该方法既具有FS-FEM计算精度高的优点又具有边界元法占用计算机内存少的优点。能大大提高脉冲力的计算精度,为后续涡流场计算提供参考依据。
蒋兴良教授,博导,【能源电力装备安全与自然灾害防御】学术带头人,全国首届【创新争先奖】获得者、【Masoud Farzaneh Award】奖获得者、重庆市第五届先进生产工作者、【中国电力科学技术进步杰出贡献奖】获得者、中国科协第六届优秀科技工作者、第六届十佳优秀科技工作者提名奖、全国最美野外科技工作者、2020年【IEEE Caixin Sun and Stan Grzybowski Lifetime Achievement Award】获得者、重庆高校黄大年式教师团队负责人。担任全国高原电工产品环境技术标准委员会副主任委员、中国电机工程学会高电压专委会、国际结构物大气覆冰(IWAIS IAC) 委员会主席。长期致力于极端环境电气外绝缘和电网冰灾防御的科学技术研究。作为项目负责人和主研人员先后承担4项国家自然科学基金、20项国家科技攻关和部省级重点科研项目及30项横向科研课题;获国家科技进步一等奖1项、国家科技进步二等奖2项、部省级科技进步—等奖5项,发明专利20项,出版专著译著4部,发表学术期刊论文380余篇。
第一作者:王洋洋,重庆大学电气工程学院博士研究生,研究方向为电磁脉冲除冰技术。发表SCI论文3篇,EI2篇。
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